Ｍｉｎｋｏｗｓｋｉ 時空 中 ， 使用 Ｍｉｎｋｏｗｓｋｉ 座標 時 成立 ） ｃｏｏｒｄ （ Ｔ ） （ ｐａｒｔｉａｌＴ／ｐａｒｔｉａｌｘ ） 這裡 我們 用 表示 散度 （ ｄｉｖｅｒｇｅｎｃｅ ） ， 因為 我們 馬上 就 要 遇到 另 一 種 ｄｉｖｅｒｇｅｎｃｅ ． 證明 ？ 就 像 高斯 定理 ： 如果 散度 在 整 個 超體積 中 都 是 零 ， 則 通過 邊界 的 通量 也 必 是 零 ． 另一方面 ， 通過 一 個 無限 小 超體積 的 通量 就 是 散 乘上 超體積 的 測度 （ ｍｅａｓｕｒｅ ） ． （ 譯 按 ： 高斯 定理 ： 通過 體積 邊界 的 通量 等於 散度 在 整 個 體積 的 積分 ） 現在 來 看看 一般 滿足 愛因司坦 場 方程 的 時空 ． 要 推廣 能量 － 動量 守恆 的 微分 形式 ， 即 方程式 （ ２ ） ， 是 很 容易 的 ： 方程式 （ ３ ） ： （ 在 任何 廣義 相對論 的 座標系 都 正確 ） ｃｏｖａｒｉａｎｔ （ Ｔ ） （ Ｔ ） （ 其中 ｎａｂｌａ 協變 微分 ） （ 譯 按 ： ｎａｂｌａ 就 是 那 個 倒三角 符號 的 讀音 ） （ 按 ： 在 ＊ 狹義 相對論 ＊ 中 方程式 （ ３ ） 是 方程式 （ １ ） 在 ＊ 非