上 傳送 一 個 向量 ． 但是 對 一 個 「 無限 小 距離 」 的 平行 傳送 就 沒有 這 種 問題 ． （ 不 難 看出 這 與 曲率 的 關連 ． ） 要 計算 散度 ， 我們 必須 比較 兩 個 相對 的 面 上 的 量 （ 在 這裡 是 向量 ） ． 用 平行 傳送 來 做 就 得到 協變 散度 （ ｃｏｖａｒｉａｎｔｄｉｖｅｒｇｅｎｃｅ ） ． 這 是 可以 定義 的 ， 因為 我們 處理 的 是 無限 小 的 超體積 ． 但是 要 把 有限 超體積 內 的 通量 加起來 （ 就 像 我們 預期 在 高斯 定理 的 推廣 中 所 做 的 一樣 ） 就 會 遇到 跟 傳送 路徑 有關 的 問題 ． 所以 通量 的 積分 無法 定義 ， 而 我們 就 沒有 類似 高斯 定理 的 東西 可 用 ． 有 一 個 避開 這 個 問題 的 方法 是 選取 一 個 座標系 ， 然後 在 傳送 向量 的 時候 保持 它們 的 ＊ 分量 ＊ 不變 ． 用 偏微分 取代 協變 微分 ， 則 高斯 定理 又 回來 了 ． 能量 反張量 就 是 從 這 個 方法 來 的 （ 至少 有 一些 人 是 這麼 做 的 ）